एक टेलर विस्तार का दृष्टिकोण ले सकता है:
http://en.wikipedia.org/wiki/Taylor_expansions_for_the_moments_of_functions_of_random_variables
संपादित करें:
लो , ।U=log(X)V=log(Y)
मल्टीवेरेट टेलर विस्तार का उपयोग करके एक सन्निकटन की गणना समान करें (उदाहरण में इसी तरह के उदाहरण में "फर्स्ट मोमेंट" के अंत में लिंक जो का सबसे सरल मामला है , और समान सटीकता के लिए और (जैसा कि उसी खंड के पहले भाग में दिया गया है सन्निकटन की गणना करने के लिए univariate विस्तार का उपयोग करें । उन चीजों से, गणना (अनुमानित) सहसंयोजक।E ( X .1 / Y ) ) E ( U ) E ( V )E(UV)E(X.1/Y))E(U)E(V)
लिंक में उदाहरण के रूप में समान डिग्री तक विस्तार करते हुए, मुझे लगता है कि आप प्रत्येक (अप्रभावित) चर के माध्य और विचरण में शर्तों और उनके सहसंयोजक के साथ अंत करते हैं।
2 संपादित करें:
लेकिन यहाँ एक छोटी सी चाल है जो कुछ प्रयास को बचा सकती है:
ध्यान दें कि और और ।X = exp ( U ) Y = exp ( V )E (XY)= C o v (X,Y)+ E (X) E (Y)एक्स= ऍक्स्प( यू)Y= ऍक्स्प( वी)
दिए गए
हमारे पास
ई(exp(यू))≈exp(μयू)+exp(μयू)
इ[ च( एक्स)) ] ≈ च( μएक्स) + च''( μएक्स)2σ2एक्स
इ( ऍक्स्प( यू) ) ≈ ऍक्स्प( μयू) + एक्सप( μयू)2σ2यू≈ exp( μयू+ 12σ2यू)
संपादित करें: वह अंतिम चरण टेलर सन्निकटन , जो छोटे ( ) के लिए अच्छा है।ख ख = 1exp( b ) ≈ 1 + bखबी = १2σ2यू
(कि सन्निकटन के लिए सटीक है , : सामान्य )यूई ( एक्सप ( यू ) ) = एक्सप ( μ यू + 1)वीइ( ऍक्स्प( यू) ) = ऍक्स्प( μयू+ 12σ2यू)
चलोडब्ल्यू= यू+ वी
इ( एक्स)Y) = ई( ऍक्स्प( यू) का है । exp( वी) ) = ई( ऍक्स्प( डब्ल्यू।)) )
≈ exp( μडब्ल्यू) + ई x पी ( μडब्ल्यू)2σ2डब्ल्यू≈ exp( μडब्ल्यू+ 12σ2डब्ल्यू)
और दिए गए , फिरवार(डब्ल्यू।)) = वार(यू) + वर(वी) + 2 कोव(यू,वी)
(संपादित करें :)
1 + कोव(एक्स), वाई)इ(एक्स)) ई( य)= ई(एक्स)Y)इ(एक्स)) ई( य)
≈exp( μडब्ल्यू+ 12σ2डब्ल्यू)exp( μयू+ 12σ2यू) का है ।exp( μवी+ 12σ2वी)
≈exp( μयू+ μवी+ 12( σ2यू+ σ2वी+ 2 कोव(यू,वी) ) )exp( μयू+ 12σ2यू) का है ।exp( μवी+ 12σ2वी)
≈exp[ कोव(यू,वी) ]
इसलिए या एक । यह लिए सटीक होना चाहिए Givariate गाऊसी।यू,वीcov(यू,वी) ≈ लॉग( 1 +) कोव(एक्स), वाई)इ(एक्स)) ई( य))यू, वी
यदि आप दूसरे के बजाय पहले सन्निकटन का उपयोग करते हैं, तो आपको यहां एक अलग सन्निकटन मिलेगा।